＜#量子論の参考書＞ SGCライブラリ 「ゲージ場の量子論入門」(2006近藤) 前書きより: 『#量子論 ではない #古典論 の範囲では， #ヤン・ミルズ の #ゲージ理論 には 本質的な #困難 は何も無い. (勿論これは 古典的 #ヤン・ミルズ理論 で 解くべき問題が 全て解けている事を意味しない.)』

#シュレディンガー方程式の導出 38 #古典論 の #運動エネルギー K を #量子論 の #演算子 に置き換えた表示を 1次元と3次元で考える。 ▶1次元 K_1 = －(ℏ^2 / 2m) (d/dx)^2 ▶3次元 K_3 =－(ℏ^2 / 2m)[ (∂/∂x)^2 + (∂/∂y)^2 + (∂/∂z)^2 ] =－(ℏ^2 / 2m) ∆ =－(ℏ^2 / 2m) ∇^2

＜#量子論の参考書＞ SGCライブラリ 「ゲージ場の量子論入門」(2006近藤) 前書きより: 『#量子論 ではない #古典論 の範囲では， #ヤン・ミルズ の #ゲージ理論 には 本質的な #困難 は何も無い. (勿論これは 古典的 #ヤン・ミルズ理論 で 解くべき問題が 全て解けている事を意味しない.)』

#シュレディンガー方程式の導出 38 #古典論 の #運動エネルギー K を #量子論 の #演算子 に置き換えた表示を 1次元と3次元で考える。 ▶1次元 K_1 = －(ℏ^2 / 2m) (d/dx)^2 ▶3次元 K_3 =－(ℏ^2 / 2m)[ (∂/∂x)^2 + (∂/∂y)^2 + (∂/∂z)^2 ] =－(ℏ^2 / 2m) ∆ =－(ℏ^2 / 2m) ∇^2

＜#量子論の参考書＞ SGCライブラリ 「ゲージ場の量子論入門」(2006近藤) p2より: 『#古典論 が マクロな理論とすると ミクロな理論である #量子論 から (Coulomb力も)理解できるはず. #量子電磁力学 では #電磁場 を #量子化 した #量子 である #光子 が #電荷 間の #クーロン力 を媒介.』

#シュレディンガー方程式の導出 38 #古典論 の #運動エネルギー K を #量子論 の #演算子 に置き換えた表示を 1次元と3次元で考える。 ▶1次元 K_1 = －(ℏ^2 / 2m) (d/dx)^2 ▶3次元 K_3 =－(ℏ^2 / 2m)[ (∂/∂x)^2 + (∂/∂y)^2 + (∂/∂z)^2 ] =－(ℏ^2 / 2m) ∆ =－(ℏ^2 / 2m) ∇^2

＜#量子論の参考書＞ 「ゲージ場の量子論Ⅱ」(培風館1989九後) p180より引用: 『カイラル・フェルミオンが存在して #ゲージ変換 が本質的に γ_5 を含むような理論では， #古典論(treeレベル)で存在した #対称性 が #量子論(loopレベル)で破れるという現象 ―#アノマリー が起こる。』