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#シュレディンガー方程式の導出 30 ちゃんとやると 下記の順序になる。 #マクスウェル方程式 の #電磁気学 および #ガリレイ変換 下での破綻 ↓ #特殊相対論 での #テンソル 計算 ↓ #光子 の #相対論的エネルギー E=cp ↓ #シュレディンガー方程式 導出 ↓ それをもとにした #量子化学
#シュレディンガー方程式の導出 18 ①#特殊相対論 より #光子 の #相対論的エネルギー E=pc ②#光量子仮説 より E=hν ③: ①②より p=hν/c ④波の基本関係式 c=νλ ⑤: ③④より 光子の #運動量 p を #波長 で表示した式 p=h/λ を得る。 #電磁波 の波長が長いと,光子の運動量が小さい。
#シュレディンガー方程式の導出 14 #光 は… ①マクロなスケールでは波(#電磁波) ②ミクロなスケールでは粒子(#光子,#光量子) ②の時,光子は #質量 m=0 であるにもかかわらず #運動量 p が非ゼロの値をとる。 この時, 光子の持つ #相対論的エネルギー E =√(m^2 c^4+p^2 c^2) =pc
#シュレディンガー方程式の導出 13 #特殊相対論 における #相対論的エネルギー が E=√(m^2 c^4+p^2 c^2) である事の導出は例えば 培風館「相対性理論 入門講義」(風間) 5章「相対論的不変性と共変性」 §5.8「重要なローレンツ・スカラーとローレンツ・ベクトルの例」の式(5.108)を参照。
#シュレディンガー方程式の導出 12 まず #特殊相対論 を 既習・既知の前提として認めることにする。 #特殊相対性理論 における #相対論的エネルギー が E = √( m^2・c^4 + p^2・c^2 ) である事を示せ。 運動する物体の相対論的エネルギー ja.wikipedia.org/wiki/%E9%9D%99… .
#シュレディンガー方程式の導出 30 ちゃんとやると 下記の順序になる。 #マクスウェル方程式 の #電磁気学 および #ガリレイ変換 下での破綻 ↓ #特殊相対論 での #テンソル 計算 ↓ #光子 の #相対論的エネルギー E=cp ↓ #シュレディンガー方程式 導出 ↓ それをもとにした #量子化学
#シュレディンガー方程式の導出 18 ①#特殊相対論 より #光子 の #相対論的エネルギー E=pc ②#光量子仮説 より E=hν ③: ①②より p=hν/c ④波の基本関係式 c=νλ ⑤: ③④より 光子の #運動量 p を #波長 で表示した式 p=h/λ を得る。 #電磁波 の波長が長いと,光子の運動量が小さい。
#シュレディンガー方程式の導出 14 #光 は… ①マクロなスケールでは波(#電磁波) ②ミクロなスケールでは粒子(#光子,#光量子) ②の時,光子は #質量 m=0 であるにもかかわらず #運動量 p が非ゼロの値をとる。 この時, 光子の持つ #相対論的エネルギー E =√(m^2 c^4+p^2 c^2) =pc
#シュレディンガー方程式の導出 13 #特殊相対論 における #相対論的エネルギー が E=√(m^2 c^4+p^2 c^2) である事の導出は例えば 培風館「相対性理論 入門講義」(風間) 5章「相対論的不変性と共変性」 §5.8「重要なローレンツ・スカラーとローレンツ・ベクトルの例」の式(5.108)を参照。
#シュレディンガー方程式の導出 12 まず #特殊相対論 を 既習・既知の前提として認めることにする。 #特殊相対性理論 における #相対論的エネルギー が E = √( m^2・c^4 + p^2・c^2 ) である事を示せ。 運動する物体の相対論的エネルギー ja.wikipedia.org/wiki/%E9%9D%99… .
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#シュレディンガー方程式の導出 13 #特殊相対論 における #相対論的エネルギー が E=√(m^2 c^4+p^2 c^2) である事の導出は例えば 培風館「相対性理論 入門講義」(風間) 5章「相対論的不変性と共変性」 §5.8「重要なローレンツ・スカラーとローレンツ・ベクトルの例」の式(5.108)を参照。
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