#シュレディンガー方程式の導出 36 #古典力学 での 粒子(#電子)の「#運動エネルギー K」を 1次元と3次元で考えてみよう。 ▶1次元では K_1 ＝ {p_x}^2 / 2m ▶3次元では K_3 ＝ ( {p_x}^2 ＋ {p_y}^2 ＋ {p_z}^2 ) / 2m p_x，p_y，p_z は それぞれ粒子(電子)の x，y，z 方向の #運動量。

#シュレディンガー方程式の導出 35 ▶#電子 の運動に関する 時間非依存の #シュレディンガー方程式: {－(ℏ^2 / 2m)(d/dx)^2 ＋ U(x) } X(x) = E X(x) ▶#運動量 演算子: p = ±i ℏ (d/dx) ここからは，上記の式を #水素原子 の電子に当てはめ 具体的な #微分方程式 を作ってみましょう。

#シュレディンガー方程式の導出 20 1次元ポテンシャルU(x)のもとで 速度v(ブイ)で運動する 質量mの #電子 の全エネルギーは E=(1/2)mv^2+U(x) 運動量p=mvより E=p^2 / 2m+U(x) #光子(#光量子)で成立する #運動量 の #波長 表示の式 p=h/λ がもし電子にも当てはまれば E=h^2 / 2mλ^2+U(x)

#シュレディンガー方程式の導出 19 #電磁波(#光子)について， #運動量 が光の #波長 に反比例すること p ＝ h / λ　★ を導いた。 ここからは， 「もし #電子 にも波長 λ があるとすると， この★式は電子にも当てはまるのではないか…？」 と仮定した場合に どうなるかを見てゆく。

#シュレディンガー方程式の導出 18 ①#特殊相対論 より #光子 の #相対論的エネルギー E=pc ②#光量子仮説 より E=hν ③: ①②より p=hν/c ④波の基本関係式 c=νλ ⑤: ③④より 光子の #運動量 p を #波長 で表示した式 p=h/λ を得る。 #電磁波 の波長が長いと，光子の運動量が小さい。

#シュレディンガー方程式の導出 15 #プランク が発見し #アインシュタイン が名付けた #光量子仮説 によって… #光子 の #エネルギー Eは #光(#電磁波)の #振動数 ν(ニュー)により E＝hν だとわかった。 前ツイのE＝pcと合わせると 光子の #運動量 pを振動数表示した式 p＝hν/c を得る。

#シュレディンガー方程式の導出 14 #光 は… ①マクロなスケールでは波(#電磁波) ②ミクロなスケールでは粒子(#光子，#光量子) ②の時，光子は #質量 m＝0 であるにもかかわらず #運動量 p が非ゼロの値をとる。 この時， 光子の持つ #相対論的エネルギー E ＝√(m^2 c^4＋p^2 c^2) ＝pc

＜#解析力学の参考書＞ 「ロボットと解析力学」 (コロナ社2018有本) p1より引用: 『#ニュートン にはじまる #古典力学 は， #運動量 と呼ばれる #ベクトル量 の #定義 により， #運動 に必要な #次元 を持つ #空間 内で #幾何的 に展開され， #直観的 に理解しやすい。 しかし…』

１日どれくらい運動すれば健康を維持できるの？　厚生労働省が新基準作成…長すぎると死を早める習慣も yomidr.yomiuri.co.jp/article/202404… #健康づくり #運動量

#シュレディンガー方程式の導出 36 #古典力学 での 粒子(#電子)の「#運動エネルギー K」を 1次元と3次元で考えてみよう。 ▶1次元では K_1 ＝ {p_x}^2 / 2m ▶3次元では K_3 ＝ ( {p_x}^2 ＋ {p_y}^2 ＋ {p_z}^2 ) / 2m p_x，p_y，p_z は それぞれ粒子(電子)の x，y，z 方向の #運動量。

#シュレディンガー方程式の導出 35 ▶#電子 の運動に関する 時間非依存の #シュレディンガー方程式: {－(ℏ^2 / 2m)(d/dx)^2 ＋ U(x) } X(x) = E X(x) ▶#運動量 演算子: p = ±i ℏ (d/dx) ここからは，上記の式を #水素原子 の電子に当てはめ 具体的な #微分方程式 を作ってみましょう。

#シュレディンガー方程式の導出 20 1次元ポテンシャルU(x)のもとで 速度v(ブイ)で運動する 質量mの #電子 の全エネルギーは E=(1/2)mv^2+U(x) 運動量p=mvより E=p^2 / 2m+U(x) #光子(#光量子)で成立する #運動量 の #波長 表示の式 p=h/λ がもし電子にも当てはまれば E=h^2 / 2mλ^2+U(x)

#シュレディンガー方程式の導出 19 #電磁波(#光子)について， #運動量 が光の #波長 に反比例すること p ＝ h / λ　★ を導いた。 ここからは， 「もし #電子 にも波長 λ があるとすると， この★式は電子にも当てはまるのではないか…？」 と仮定した場合に どうなるかを見てゆく。

#シュレディンガー方程式の導出 18 ①#特殊相対論 より #光子 の #相対論的エネルギー E=pc ②#光量子仮説 より E=hν ③: ①②より p=hν/c ④波の基本関係式 c=νλ ⑤: ③④より 光子の #運動量 p を #波長 で表示した式 p=h/λ を得る。 #電磁波 の波長が長いと，光子の運動量が小さい。

#シュレディンガー方程式の導出 15 #プランク が発見し #アインシュタイン が名付けた #光量子仮説 によって… #光子 の #エネルギー Eは #光(#電磁波)の #振動数 ν(ニュー)により E＝hν だとわかった。 前ツイのE＝pcと合わせると 光子の #運動量 pを振動数表示した式 p＝hν/c を得る。

#シュレディンガー方程式の導出 14 #光 は… ①マクロなスケールでは波(#電磁波) ②ミクロなスケールでは粒子(#光子，#光量子) ②の時，光子は #質量 m＝0 であるにもかかわらず #運動量 p が非ゼロの値をとる。 この時， 光子の持つ #相対論的エネルギー E ＝√(m^2 c^4＋p^2 c^2) ＝pc

＜#量子論の参考書＞ 「数学から見た量子力学」 (岩波書店2005砂田) hmv.co.jp/artist_%E4%BD%… 前書きより 『#量子力学 では 物体の #状態 を表わすのは #波動関数 である. また ･#位置 ･#運動量 ･#エネルギー などの #物理量 は 波動関数に作用する #作用素(#演算子)として表現される.』

＜#量子論の参考書＞ ランダウ=リフシッツ 「相対論的量子力学1」(東京図書1969) p2より: 『#運動量 の #測定 の #原理上可能 な 最良の #精度 を決める式 ⊿p⊿t ～ ℏ / c が得られる. #相対性理論 では(cが有限なので) 任意の精度と #迅速さ を持つ 運動量の測定は #原理的に不可能.』

＜#解析力学の参考書＞ 「対称性と保存則」(岩波書店2004) 『#物理 の #対象 としてなじみ深い #質点 の #力学 を対象に， よく知られた #運動量 や #エネルギー の #保存側 等の #背後 に潜む より深い #法則性 を探る. #物理学 の #数理的 側面への 読者の #関心 を呼び起こすのが目的』

#シュレディンガー方程式の導出 36 #古典力学 での 粒子(#電子)の「#運動エネルギー K」を 1次元と3次元で考えてみよう。 ▶1次元では K_1 ＝ {p_x}^2 / 2m ▶3次元では K_3 ＝ ( {p_x}^2 ＋ {p_y}^2 ＋ {p_z}^2 ) / 2m p_x，p_y，p_z は それぞれ粒子(電子)の x，y，z 方向の #運動量。

#シュレディンガー方程式の導出 35 ▶#電子 の運動に関する 時間非依存の #シュレディンガー方程式: {－(ℏ^2 / 2m)(d/dx)^2 ＋ U(x) } X(x) = E X(x) ▶#運動量 演算子: p = ±i ℏ (d/dx) ここからは，上記の式を #水素原子 の電子に当てはめ 具体的な #微分方程式 を作ってみましょう。

#シュレディンガー方程式の導出 20 1次元ポテンシャルU(x)のもとで 速度v(ブイ)で運動する 質量mの #電子 の全エネルギーは E=(1/2)mv^2+U(x) 運動量p=mvより E=p^2 / 2m+U(x) #光子(#光量子)で成立する #運動量 の #波長 表示の式 p=h/λ がもし電子にも当てはまれば E=h^2 / 2mλ^2+U(x)

#シュレディンガー方程式の導出 19 #電磁波(#光子)について， #運動量 が光の #波長 に反比例すること p ＝ h / λ　★ を導いた。 ここからは， 「もし #電子 にも波長 λ があるとすると， この★式は電子にも当てはまるのではないか…？」 と仮定した場合に どうなるかを見てゆく。

#シュレディンガー方程式の導出 18 ①#特殊相対論 より #光子 の #相対論的エネルギー E=pc ②#光量子仮説 より E=hν ③: ①②より p=hν/c ④波の基本関係式 c=νλ ⑤: ③④より 光子の #運動量 p を #波長 で表示した式 p=h/λ を得る。 #電磁波 の波長が長いと，光子の運動量が小さい。

#シュレディンガー方程式の導出 15 #プランク が発見し #アインシュタイン が名付けた #光量子仮説 によって… #光子 の #エネルギー Eは #光(#電磁波)の #振動数 ν(ニュー)により E＝hν だとわかった。 前ツイのE＝pcと合わせると 光子の #運動量 pを振動数表示した式 p＝hν/c を得る。

これが在宅ワーカーの週の運動量です。 #在宅ワーク #運動量 pic.twitter.com/kYYfl8chdS

#シュレディンガー方程式の導出 14 #光 は… ①マクロなスケールでは波(#電磁波) ②ミクロなスケールでは粒子(#光子，#光量子) ②の時，光子は #質量 m＝0 であるにもかかわらず #運動量 p が非ゼロの値をとる。 この時， 光子の持つ #相対論的エネルギー E ＝√(m^2 c^4＋p^2 c^2) ＝pc

#大学の力学_惑星の運動編 25 前ツイの計算が正しい理由: #運動量 の定義より， ↑p(t) ＝ m↑v(t) ＝ m (d/dt)↑r は (d/dt)↑r と平行なベクトルである。 平行なベクトル同士の #外積 は ↑0 だから (d↑r/dt) × ↑p(t) ＝ ↑v × ↑p ＝ ↑0 が言える。 この性質を使えば式変形できる！

#大学の力学_惑星の運動編 21 #運動量原理 「#運動量 の変化は そのあいだに #力 が加えた #力積 に等しい。」 ↑ これを，回転運動にあてはめると どうなるだろうか？ #角運動量 の変化に関する #角運動量原理 を導けば， 惑星の #公転 運動も記述可能になる。

#大学の力学_惑星の運動編 20 #運動量原理： 「#運動量 の変化は， そのあいだに #力 が加えた #力積 に等しい。」 これを式で書くと… 積分形 ⊿↑p ＝ ↑p_1 － ↑p_0 ＝ ∫{t_0 → t_1} ↑F(t) dt 微分形 d↑p / dt ＝ ↑F となる。

#大学の力学_惑星の運動編 19 質点の #運動量 ↑p(t) ＝ m ↑v(t) ＝ m (d/dt)↑r 質点に加わる #力 ↑F(t) とする。 #力学 の原理として #運動量原理： 「運動量の変化は， そのあいだに力が加えた #力積 に等しい。」 を認めると， この原理の積分形と微分形の式はどう書けるか？

不可能のコレオ改めて観たけど、初手から目の前の人のアゴ狙えるぐらい高く回し蹴りしてて笑う #運動量

#大学の力学_惑星の運動編 15 #角運動量 (angular momentum) ja.wikipedia.org/wiki/%E8%A7%92… #運動量 の #モーメント を表す #力学 の概念。 ↑L ＝ ↑r×↑p ＝ m ↑r×↑v ×は #外積。 #角運動量保存則 は， #ケプラーの第２法則 の #面積速度一定 と密接な関わりがある。

＜#解析力学の参考書＞ 「ロボットと解析力学」 (コロナ社2018有本) p1より引用: 『#ニュートン にはじまる #古典力学 は， #運動量 と呼ばれる #ベクトル量 の #定義 により， #運動 に必要な #次元 を持つ #空間 内で #幾何的 に展開され， #直観的 に理解しやすい。 しかし…』

#シュレディンガー方程式の導出 36 #古典力学 での 粒子(#電子)の「#運動エネルギー K」を 1次元と3次元で考えてみよう。 ▶1次元では K_1 ＝ {p_x}^2 / 2m ▶3次元では K_3 ＝ ( {p_x}^2 ＋ {p_y}^2 ＋ {p_z}^2 ) / 2m p_x，p_y，p_z は それぞれ粒子(電子)の x，y，z 方向の #運動量。

#シュレディンガー方程式の導出 35 ▶#電子 の運動に関する 時間非依存の #シュレディンガー方程式: {－(ℏ^2 / 2m)(d/dx)^2 ＋ U(x) } X(x) = E X(x) ▶#運動量 演算子: p = ±i ℏ (d/dx) ここからは，上記の式を #水素原子 の電子に当てはめ 具体的な #微分方程式 を作ってみましょう。

#シュレディンガー方程式の導出 20 1次元ポテンシャルU(x)のもとで 速度v(ブイ)で運動する 質量mの #電子 の全エネルギーは E=(1/2)mv^2+U(x) 運動量p=mvより E=p^2 / 2m+U(x) #光子(#光量子)で成立する #運動量 の #波長 表示の式 p=h/λ がもし電子にも当てはまれば E=h^2 / 2mλ^2+U(x)